СЕЛФ

70

О.Н. Каравашкина и С.Б. Каравашкин

Приведенное моделирование циркуляционных токов позволяет описать ещё один комплекс наблюдаемых явлений. Для этого обратим внимание на две особенности. О первой мы уже говорили выше - циркуляционные токи в ядре и оболочке фактически направлены встречно (если рассматривать течение тока с точки зрения электротехники как движение положительных зарядов от плюса к минусу). Это говорит о том, что фактически звезда на ранних стадиях своего развития может быть смоделирована двумя гигантскими витками индуктивности, расположенными один в другом и включёнными встречно. Но кроме того, следует учесть, что между оболочкой и ядром сформировался конденсатор, который заряжен в момент нагрева ядра до гигантской разности потенциалов. Наконец, следует учесть, что в ядре постоянно протекают турбулентные процессы, создающие мощные локальные флуктуации заряда, а также существенно изменяющие потенциал на обкладках своеобразного конденсатора при тепловом "разбухании" оболочки, что может быть смоделировано как генератор шума, возбуждающий вышеописанную электрическую цепь, состоящую из встречно включенных индуктивностей и ёмкости. Общий вид описанной схемы приведен на рис. 2. 20а. На рис. 2.20 б приведена та же схема, только в более упорядоченном виде.

Рис. 2.20. Электрическая модель звезды на начальных стадиях ее развития.

Из построения на рис. 2.20б несложно увидеть, что описанная модель соответствует схеме последовательного LC контура, но с той особенностью, что передача возмущения с одной обкладки на другую будет занимать значительный промежуток времени, измеряемый минутами и даже часами (поэтому на рис. 2.20 б показан именно низкочастотный генератор шума). Следовательно, период резонансных колебаний у подобного генератора может исчисляться часами и даже годами. Эти колебания будут также влиять и на светимость звезды, поскольку будут изменять электрический потенциал оболочки и приводить к пульсациям оболочки в радиальном и тангенциальном направлениях, что будет изменять плотность газа оболочки и, как следствие, светимость этого газа. Особенно сильно подобные колебания светимости должны наблюдаться при глобальных нестабильностях в ядре звезды, о чем мы поговорим особо в разделе, касающемся взрывов звезд.

Таким образом, мы видим, что образующееся в результате упорядочения конвекционных токов магнитное поле звезды приводит

- к отслоению внешней оболочки от термоконвекционной зоны ядра и к компактизации ядра звезды, что создаёт дополнительный изоляционный слой между ядром и окружающим пространством, обладающий минимальной плотностью и теплопроводностью,

- к возникновению механического вращательного момента, отрыву протозвезды от материнского облака и приобретению ею сферической формы,

- к возбуждению в ядре и оболочке электромагнитных низкочастотных колебаний.

Всё это в целом придаёт системе чрезвычайную устойчивость и наблюдаемые закономерные свойства.