т.3 No 1

49

О природе метагалактического красного смещения

Вследствие проведенного исследования, мы видим, что свет от звёзд, проходя через межзвёздную материю, изменяет свою частоту в процессе взаимодействия с нею. Учитывая усреднённость данной трансформации частоты при прохождении светом расстояний астрономического масштаба, связь между скоростью изменения частоты с расстоянием может быть записана в виде

В данном выражении является некоторым усреднённым коэффициентом, определяющим степень изменения частоты света с расстоянием. Естественно, усреднение данного коэффициента будет существенно зависеть от масштабов усреднения и степени неоднородности пространства по различным направлениям для наблюдателя на Земле. В некоторых областях метагалактики должно наблюдаться интенсивное тушение люминесценции высокой температурой туманностей и облаков, а также возрастающей плотностью газа, в некоторых областях будет проявляться дополнительное влияние пылевой составляющей. Поэтому в ближних к нам областях метагалактики анизотропия будет велика, но без определённой угловой закономерности. С ростом расстояния до исследуемых звёздных систем величина будет стабилизироваться на некотором усреднённом уровне независимо от направления наблюдения. Единственной причиной изменения в этой области будет влияние эффекта Допплера, обусловленного пекулиарными скоростями наблюдаемых звёздных систем. Это может в некоторой степени вносить искажения в оценку расстояний до наблюдаемых объектов.

8. Объяснение красного смещения на основе спонтанной радиолюминесценции сверхразреженного межзвёздного газа.

В предыдущем разделе исследования мы получили дифференциальное уравнение (78), описывающее изменение частоты света с расстоянием при его прохождении через разреженную низкотемпературную межзвёздную среду. Интегрируя его при условии, что при r = 0 , = ₀, получим

Учитывая, что согласно п. 5 данной работы скорость света в процессе распространения в межзвёздном пространстве изменяется незначительно, мы можем воспользоваться стандартной связью между длиной волны и её частотой , записав

Поскольку величина коэффициента мала, мы можем разложить правую часть выражения (80) в степенной ряд по степеням   r. При этом получим

.

Подставляя вместо значение

,

получаем в линейном случае закон Хаббла (1), а при учёте квадратичного члена - известное соотношение (31) при q₀ = 0 . Расхождение между (81) и (31) из-за того, что q₀ изменяется в пределах от 1 до 3, несущественно и находится ниже пределов точности определения   H₀ и  r.