т.3 No 1

15

Сравнение характеристик скорости распространения

"Приведенные выше формулы и графики позволяют вычислить дифференциальную фазовую скорость, которая по определению равна

(22)

(здесь fibigcut.gif (846 bytes) = [(omegacut.gif (838 bytes)/c)r + ficut.gif (844 bytes)*(r)] arrowr.gif (891 bytes) [(omegacut.gif (838 bytes)/c)r + ficut.gif (844 bytes)(r)]  - фаза волны) или, учитывая, что n(воздуха) = 1, имеем

(23)

Из рассмотрения кривых fibigcut.gif (846 bytes)z (рис. 3) видно, что вблизи антенны с "удлинением" dfibigcut.gif (846 bytes)z /dr arrow.gif (839 bytes)0, так что здесь v arrow.gif (839 bytes)infinity.gif (850 bytes); для "укороченных" антенн dfibigcut.gif (846 bytes)z /dr проходит через минимум, так что v имеет здесь максимальное значение. Далее с увеличением расстояния v уменьшается, причём при r equmore.gif (841 bytes)lumbdacut.gif (841 bytes) для расчётов v необходимо воспользоваться уже формулой (20). Затем значение v становится меньше c/n и достигает минимального значения, которое тем меньше (при f = const), чем меньше проводимость sigmacut.gif (843 bytes). После этого v монотонно возрастает, стремясь к постоянному пределу, равному c/n [19]. Этот результат имеет большое практическое значение. Он показывает, что дисперсия радиоволн над земной поверхностью ничтожно мала и независимо от её электрических свойств фазовая скорость стремится на достаточно больших расстояниях от излучателя к скорости радиоволн в воздухе" [18]. Результаты измерений дифференциальной фазовой скорости радиоволн в диапазоне lumbdacut.gif (841 bytes) = 120, 180 м приведены на рис. 4.

 

fig4.gif (5181 bytes)

Рис. 4. Экспериментальный результат измерения фазовой скорости радиоволн с lumbdacut.gif (841 bytes) = 120, 180 м  [17, с. 845, рис. 123.2]

 

Для сравнения характера изменения скорости в ЭМ и акустическом поле, на рис. 5 представлена экспериментально полученная зависимость фазовой скорости от расстояния для акустической поперечной волны из работы [15, рис. 8].

 

fig5.gif (2653 bytes)

Рис. 5. Экспериментальный график фазовой скорости распространения поперечной акустической волны в воздухе от соотношения r/lumbdacut.gif (841 bytes) при f = 7,4 кГц  [15, рис. 8]

 

На представленных графиках видно, что в непосредственной близости к излучателю в обоих полях фазовая скорость велика и быстро спадает с расстоянием. После перехода через минимум скорость возрастает и в пределах (8 from_to.gif (828 bytes) 10)lumbdacut.gif (841 bytes) ближняя зона заканчивается. В дальней зоне скорость распространения стремится к установившемуся значению. Различие в глубине минимума скорее всего обусловлено тем, что в акустическом эксперименте акустическая проводимость основания была намеренно максимально уменьшена для предотвращения паразитного отражения сигнала от поверхности. Это обусловило и малое значение минимума, и некоторое увеличение ближней зоны, по сравнению с ЭМ полем - аналогом.

Содержание: / 9 / 10 / 11 / 12 / 13 / 14 / 15 / 16 / 17 /

Hosted by uCoz