СЕЛФ

32

С.Б. Каравашкин и О.Н. Каравашкина

Для дальней зоны излучения это проблем не создаёт, поскольку размер диполя значительно меньше расстояния от источника до приёмника. В ближней же зоне фронт волны не представляет собой окружность, поскольку расстояние до приёмника сравнимо с размерами диполя, а напряжённость поля в точке измерения создаётся двумя зарядами. Это хорошо видно на рис. 17 по сплющенной форме первого максимума волнового фронта. В ближней зоне фронт волны скорее приближается к овалу, медленно трансформирующемуся в окружность по мере удаления от диполя. Поэтому, если бы мы пытались измерить действительную картину поля в ближней зоне, мы должны были бы, смещаясь по овалу, изменять не только азимут измерительного диполя, но и его расстояние от источника. Вследствие этого получается ситуация, показанная на рис. 18.

Рис. 18. Построение, показывающее искажение измерений при перемещении измерительного диполя по дуге окружности в ближней зоне

На построении видно, что при перемещении измерительного диполя строго по окружности, он захватывает другие эквифазные линии поля и вследствие этого происходит инверсия напряжённости поля на периферии области излучения. Этим и обусловлена та особенность, что инверсия присутствует на векторной, но отсутствует на амплитудной диаграмме. Ведь по условию построения векторной диаграммы, мы строго смещали измерительный диполь по окружности, в то время, как при построении амплитудной диаграммы мы сохранили только ортогональность между осью измерительного диполя и радиус-вектором. Поэтому амплитудная диаграмма отразила действительное положение фронтов волны в дипольном измерении, поскольку показывала только напряжённость поля при заданной ориентации измерительного диполя в каждой точке исследуемой области. С другой стороны, если бы мы при построении амплитудной диаграммы жёстко задали траектории измерения, то вдоль этих траекторий мы получили бы инверсии аналогичные тем, которые присутствуют на векторной диаграмме.