т.6 No 1

39

О корректности базовых постулатов СТО

Установленная нами неоднозначность трансформации времени при применении преобразований Лоренца внешне входит в противоречие с ранее установленным нами свойством сохранения наклона образующей во времени. В действительности подобное расхождение связано с тем, что несмотря на различие степени трансформации времени, мнимая неодновременность между концами стержней не зависит от времени, а степень преобразования длин одинакова. Чтобы показать это, снова обратимся к моделирующим уравнениям (15), (16). Согласно этим уравнениям, получим 

Данная независимость временных и пространственных интервалов от времени и обусловливает сохранение наклона образующей на диаграмме Минковского.

Таким образом, мы видим, что преобразования Лоренца не соответствуют условиям, при которых они были получены Эйнштейном, и нарушают принцип относительности за счет введения мнимой неодновременности и неоднозначности преобразования временных интервалов, зависящих от характера движения исследуемого тела.

Если попытаться хоть как-то согласовать преобразования Лоренца с условиями, при которых они были выведены, то это можно сделать только путем введения соответствия между мнимой неодновременностью событий, к которой приводят данные преобразования, и собственным физическим временем подвижной системы отсчета. Для этого для каждой точки исследуемой модели необходимо из значений абсолютного времени, которые дают преобразования, вычесть разницу между этим временем и физическим. Проще говоря, нужно произвести обратный косой сдвиг времени для всех точек модели, чтобы наклонная образующая стала горизонтальной, что будет свидетельствовать о введении синхронного физического времени в подвижной системе отсчета. Произведем данное преобразование для нашей задачи о двух стержнях.

Прежде всего определим угол наклона образующей к пространственной оси диаграммы Минковского. Для этого нам достаточно воспользоваться ранее полученными значениями координат (17), например, конца B стержня в начальный момент, хотя для этой цели подойдет и любая другая точка или любой пространственно-временной интервал типа (25) нашей модели. Для выбранной нами точки соотношение имеет вид

Из (26) мы видим, что данное соотношение не зависит, как ранее определяемые параметры, от выбора координат неподвижной системы отсчета, и если бы не неоднозначность абсолютных значений неодновременности, то можно было бы говорить об относительности одновременности. Но при наличии указанной неоднозначности разговоры о неодновременности событий беспочвенны.

На основе (26), выражения (15), (16) примут вид:

для концов стрежня AB

для стержня A'B' аналогично 

В результате вычитания, проведенного в (27), (28), не только временные интервалы концов всех стержней приобрели равные значения, они стали синхронизированными в полном соответствии с условиями задачи. Чтобы в этом убедиться, достаточно взглянуть на динамическую диаграмму на рис. 6, на которой приведены траектории стержней в подвижной системе отсчета при введении физического времени.