СЕЛФ

4

С.Б. Каравашкин  и О.Н. Каравашкина

Аналогично, если мы возьмём симметричный полуволновой элементарный вибратор, то при строгом согласовании длины волны излучения с длиной вибратора, в нём сформируется стоячая волна. При этом данный вибратор можно рассматривать, как систему вышеописанных точечных пульсирующих источников, расположенных вдоль оси вибратора, амплитуда и фаза пульсации которых синхронизирована в соответствии с параметрами стоячей волны, как показано на рис. 2.

Рис. 2. Модель полуволнового симметричного элементарного вибратора в виде системы пульсирующих точечных источников.

Конечно, если в вибраторе кроме стоячей волны будет присутствовать прогрессивная, то аналогия будет неполной. Однако в этом случае общий процесс излучения может быть представлен в виде суперпозиции излучения неподвижных точечных источников, моделирующих стоячую волну, и смещающихся источников, моделирующих прогрессивную волну в вибраторе.

Таким образом, мы видим, что представленная модель точечного потенциального пульсирующего источника может служить основой моделирования реальных физических процессов.

Для исследования напряжённости Е-поля рассматриваемого точечного пульсирующего источника в окружающем пространстве разобьём рассмотрение на два этапа.

На первом этапе представим, что заряд источника не изменяется во времени. При этом, как общеизвестно, напряжённость электрического поля определяется выражением

и направлена по радиус-вектору от точечного источника (или к источнику, в зависимости от знака заряда). При этом "направление градиента совпадает с направлением нормали к поверхности уровня, проходящей через данную точку P₀ скалярного поля" [6, с. 88].

Иными словами, "градиент, относящийся к данной точке P₀, есть вектор наибольшей крутизны" [6, с. 84], и этим определением мы будем пользоваться при исследовании динамического поля точечного источника как объемлющим.

Рассмотрим теперь изменения, которые произойдут в выражении (7) при пульсирующем источнике. В своём рассмотрении мы будем исходить из теории близкодействия, согласно которой любое возмущение поля передаётся последовательно из точки в точку вдоль направления распространения волнового процесса, а также согласно которой скорость распространения волнового процесса в изотропном однородном пространстве постоянна и равна  c относительно неподвижной системы отсчёта.