т.6 No 4, сс 13 - 19 | 17 |
Особенности воздействия наклонной силы | |
Действительно, для любого выделенного объема в момент времени t0 имеем |
|
|
(22) |
где xi = xi - x0 . При этом знаменатель выражения (7) имеет вид | |
|
(23) |
Следовательно, |
|
|
(24) |
Как видно из (24), изменение величины Gi зависит как от параметров t0 , x0 , определяющих мгновенное время исследования Gi и положение выделенного объема, так и от фазы запаздывания волны при прохождении ее от площадки a0 к площадке ai. Но запаздывание волнового процесса носит временной характер, поскольку, хотя волна и распространяется в пространстве, но запаздывание обусловлено конечностью скорости её распространения, что обусловливает именно временную зависимость. Вследствие этого xi можно преобразовать следующим стандартным образом: |
|
где ti – время запаздывания волны при прохождении вдоль выделенного объема V0i . Тогда (10) примет вид | |
|
(25) |