27 - 28 - 29

К вопросу о продольных электромагнитных полях

что с учетом (5) приводит нас к

Иными словами, сводя к нулю значение скалярного потенциала, мы таким образом сводим к нулю значение векторного потенциала, устраняя этим самую возможность исследования ЭМ волн в рассматриваемой области пространства. Таким образом, мы доказали утверждение, сделанное в начале данного пункта.

И возвращаясь к вышерассмотренному вопросу о строго поперечной природе ЭМ волн, учтём, что запись равенства

в форме (9) также неправомерна, поскольку основана на вышерассмотренной калибровочной инвариантности потенциалов. А использование (9) в форме (20) еще усугубляет выявленное здесь противоречие.

28

2. Неправомерность приравнивания нулю дивергенции векторов Е и Н

Чтобы доказать это утверждение, вспомним определение дивергенции: "Дивергенция векторной функции точки ()  - это скалярная функция точки, определяемая формулой

[3, с.166].

Учтем, что в (21), при неизменных S и V, векторная функция зависит только от интегрируемых параметров, но в волновом процессе()   зависит не только от   , но и от времени. При этом, если бы волновые процессы в ЭМ поле подчинялись постулатам дальнодействия, присутствие неинтегрируемого параметра t ни в коем случае не могло бы изменить (21). Но практика показывает, что полевые процессы подчиняются закономерностям близкодействия. Следовательно, процессы в поле распространяются и в пространстве, и во времени. Это служит причиной временной задержки фаз между пространственно распределенными процессами. Привнесенный сдвиг фазы не может быть скомпенсирован ни изменением плотности линий поля (поскольку в этом случае нам пришлось бы оставить стационарную область V), ни усреднением времени, как попытался избежать этой сложности Левич, поскольку при этом усредняется не только

29

Следовательно, выражение (21) верно только для стационарных процессов, в которых отсутствует временной сдвиг фазы.

Чтобы найти эквивалент выражения (21) для электродинамических процессов в пространстве, рассмотрим некоторый поток функции (, t), проходящий через выделенный объем V, свободный от источников и стоков (см. рис. 2). Для упрощения выражения ограничим V с боков поверхностью, совпадающей с силовыми линиями тока, а с торцов - эквифазными поверхностями. При этом, поскольку скорость электромагнитных волн в вакууме постоянна, то между выделенным отрезком силовой линии и временным интервалом будет справедлива связь

Рис. 2. Общий вид трубки тока переменного поля