39 - 40 - 41

К вопросу о продольных электромагнитных полях

(К тому же, по условиям расчета поля r >> l, а значит, r не обращается в ноль, ибо это выходит за границу достоверности решения задачи).

Исходя из этого, система уравнений (2-3-10) должна принять нормальный вид

Как видим, система уравнений (33) описывает бегущую волну, а значит, продольная составляющая поля _r  все же имеет волновой характер, и с точки зрения прогрессивной природы распространения волны неправомерно делить поле источника на ближнюю и дальнюю зоны. И в ближней, и в дальней зоне волна прогрессивна.

Казалось бы, определив столь важную характеристику, можно рассмотреть вектор Пойнтинга для продольной волны

Но здесь мы сталкиваемся с двойной сложностью, связанной опять-таки с неправомерными упрощениями и упущениями. Во-первых, если мы попытаемся подставить исправленную систему (33) в систему уравнений Максвелла, это не получится из-за фазового сдвига на /2 между (t - r) и (t - r) . Например, при подстановке (33) в равенство

в левой части суммы появляется нескомпенсированный член

который должен быть приравнен нулю со всеми последствиями. Поскольку вывод уравнений поля, проведенный Кугушевым и основанный на стандартном формализме теории поля, совпадает в своей методике с общепринятым, некорректность упрощений вызвана не невниманием автора, но была вынужденным действием для сохранения структуры формализма, основанного на уравнениях Максвелла. Этот вывод просто подтверждается путем анализа второй пары уравнений Максвелла

41

по аналогии с парой уравнений Максвелла

Во-вторых, векторы _r и   никоим образом не должны быть объединены, поскольку   создавался путем варьирования , т.е. вектора поперечной волны. Поэтому вектор Пойнтинга для  

справедлив.

Вектор напряженности магнитного поля _? , создаваемый _r , вообще не присутствовал в рассмотрении, хотя, как мы отмечали выше, в соответствиии с уравнениями Максвелла

и если _r имеет волновую природу, то _?  должен существовать и должен иметь форму соленоидального вектора вокруг силовых линий _r  (см. рис. 3). _?   отсутствовал в рассмотрении как раз из-за своей аксиальной природы, поскольку обычно линейной является единственная составляющая магнитного поля   .