СЕЛФ

78

С.Б. Каравашкин, О.Н. Каравашкина

3.1. Обоснование экспериментального исследования

Как было сказано выше, эксперименты с воздушным трансформатором позволили ответить на вопрос о замкнутости силовых линий магнитного поля, но оставили без ответа вопрос о самом процессе передачи энергии между первичным и вторичным контурами.

Чтобы найти ответ на данный вопрос, прежде всего вспомним, что согласно существующим представлениям описание процесса индукции состоит из трёх последовательных этапов.:

1. Определяется величина магнитного поля, возбуждаемого в первичном контуре;
2. Определяется поток магнитного поля из первичного контура во вторичный;
3. На основании закона индукции Фарадея определяется эдс индукции, возбуждаемая во вторичном контуре потоком динамического магнитного поля первичного контура.

Само значение эдс индукции находится на основании закона Фарадея в математической форме Максвелла - Герца, которое в интегральной форме имеет следующий вид:

где - напряжённость электрического поля, индуцируемая во вторичном контуре, L - длина вторичного контура, - поток вектора через вторичный контур с сечением .

В данном представлении "проводник, т.е. проволочная петля, представляет собой нечто совершенно несущественное и побочное. По существу, процесс совершенно не зависит от случайного присутствия проволочного витка. Он заключается в том, что вокруг изменяющегося магнитного поля возникают замкнутые линии электрического поля" [5, стр. 117].

"Формула (5) представляет обобщённый закон индукции Фарадея (1831 г.). Обобщение заключается в следующем: опытные данные Фарадея относились к контуру из проволочного (металлического) проводника. Возникновению в проволоке индуцированного электрического поля отвечает появление тока в контуре, который и измерялся непосредственно" [6, стр. 33].

Остановим своё внимание на последних тезах, которые в настоящее время не вызывают никакого сомнения ни у учёных, ни у инженеров. Из этих тез следует, что, если мы будем уменьшать сечение петли, делая её, например, эллиптической, то эдс индукции у нас неминуемо должна уменьшаться, поскольку сечение вторичного контура уменьшается. В пределе мы получим контур бесконечно малого сечения, а значит, эдс, снимаемая с противоположных сторон данного контура, должна быть равна нулю! Это легко можно продемонстрировать на модели замкнутого динамического электрического поля, показанной Парселлом (см. рис. 9).

Рис. 9. Электрическое поле на круговом пути С

а) при источниках в виде симметрично осциллирующих токов [1, с. 248, рис. 7.18.а]

б) при сжатии контура и отведении тока с противоположных сторон этого сжатого контура

Вверху рисунка 9 показано представление Парселла, взятое из [1, с. 248, рис. 7.18.а]. Если мы теперь будем сжимать петлю в направлении, указанном красными стрелками (добавлено к рисунку нами), то в пределе получим контур, показанный на рис. 9 (внизу). Естественно, что при однородности материала петли и однородном магнитном поле, воздействующем на данную сжатую петлю, разность потенциалов, снимаемая с точек А и В, со всей очевидностью обязана быть равна нулю.

Продолжая процесс сжатия контура, мы, естественно, придём к одиночному проводу в динамическом магнитном поле. Если мы, например, создадим некоторую локальную область однородного динамического магнитного поля (например в узком зазоре между полюсами ферромагнитного сердечника), и поместим в это поле одиночный провод в качестве зонда, то вследствие локальности области, вторичный контур (показан синим пунктиром), в котором могла бы индуцироваться эдс, будет ограничен размерами области и сечением самого проводника, как показано на рис. 10.

Рис. 10. Модель образования вторичного контура в одиночном проводнике, находящемся в локальном динамическом магнитном поле В

Если провод имеет малое сечение, частота магнитного поля невелика (чтобы избежать поверхностных эффектов в зонде) и сам проводник однороден по сечению, то согласно существующей феноменологии процесса индукции, эдс на концах этого проводника равна нулю. И это очень несложно проверить в эксперименте.