СЕЛФ |
36 |
С.Б. Каравашкин и О.Н. Каравашкина | |
Устремляя ![]() |
|
|
(23) |
Чтобы перейти от (23) к
частотному представлению, вспомним, что в
постановке задачи вопрос стоял об излучении и
соответственно приеме двух последовательных
фронтов света. Поэтому для наблюдателя A и
источника B разность фаз d ![]() |
|
|
(24) |
и отметим, что для источника и наблюдателя dt различно. Поэтому | |
|
(25) |
и | |
|
(26) |
Для нерелятивистского случая выражение (26) существенно упрощается: | |
|
(27) |
Если мы теперь уточним зависимости скоростей источника и наблюдателя по отношению к точке O и подставим (3) в (27), то получим с точностью до высших порядков | |
|
(28) |
Согласно основному построению на рис. 2, в выражении (28) | |
|
(29) |
Подставляя (29) в (28) и проводя простые преобразования, получим | |
|
(30) |
Таким образом, используя зависимость v (r) в виде (3), мы снова пришли к закону Хаббла, причем к его нелинейной форме. "Для далеких галактик зависимость между z и r обнаруживает уклонение от простой пропорциональности, так что можно написать | |
|
(31) |
… По современным
данным, q0 лежит между 1 и 3" [8,
с. 511]. Сравнивая (30) и (31), мы видим, что данные
выражения эквивалентны. Отличие заключается
только в том, что квадратичная добавка в (30)
обладает сильной анизотропией, определяемой
знаком cos ![]() ![]() ![]() |
Содержание: / 32 / 33 / 34 / 35 / 36 / 37 / 38 / 39 / 40 / 41 / 42 / 43 / 44 / 45 / 46 / 47 / 48 / 49 / 50 / 51 / 52 /