24 - 25 - 26

С.Б. Каравашкин

24

К слову, в данном выводе имела место коммутация операции взятия производной по (t - (x/c)) и дивергенции вектора, что было осуществлено в полном соответствии с допущениями, сделанными Ландау, ибо если операторы некоммутативны, то и замена

также недопустима, и замену переменных в (15) необходимо производить с учетом зависимости x от t . Последнее, кстати, приведет к результату = 0 , что не легче.

Итак, видно, что вывод, подтверждающий поперечность электромагнитных волн, при всей его несомненной математической изящности, страдает существенными физическими изъянами и обладает только одним качеством - он удобен. О чем и говорилось в самом начале.

Причин, которые привели к подобным результатам, несколько.

25

1. Неправомерность приравнивания нулю скалярного потенциала

"Как мы уже знаем, в силу неоднозначности потенциалов всегда (выделено мною - С.К.) можно наложить на них некоторое дополнительное условие. На этом основании выберем потенциалы электромагнитных волн так, чтобы скалярный потенциал был равен нулю:  = 0" [2, с. 143].

Речь здесь идет о калибровочной инвариантности

где f (, t) означает произвольную функцию от координат и времени, а штрих - другую систему координат. Но векторный и скалярный потенциалы не являются абсолютно независимыми величинами, взятыми с потолка, как по странной причине интерпретируют специалисты в теории поля. Между ними существует вполне однозначная связь

И эта связь сформировалась не как абстрактное рассуждение, но формальным преобразованием общепринятой системы базовых уравнений теории поля с использованием стандартного формализма.

26

Подставляя (16) в (5), получаем результат, неидентичный общепринятому. Действительно, если умножить второе уравнение (16) на ()/c и сравнить его с первым уравнением этой системы, учитывая (5), то мы получим

Это означает, что с учетом закономерностей сохранения в теории поля для перехода '  и ', f(, t) уже не может быть произвольной функцией координат и времени, а должна удовлетворять определенному дифференциальному уравнению.

Теперь представим, что с помощью калибровочного преобразования мы свели к нулю скалярный потенциал поля, т.е. ' = 0 . Мы можем это сделать, введя f (, t) в виде

или в соответствии с (17)

Подставляя (18) в (16), получаем