СЕЛФ

86

С.Б. Каравашкин и О.Н. Каравашкина

Продолжая анализ экспериментальных результатов, мы должны отметить, что ниже выбранной нами в прошлом эксперименте частоты, равной 80 кГц, резонансные процессы во вторичном контуре заканчиваются, и мы можем достоверно наблюдать интересующее нас изменение эдс, индуцируемой в этом контуре, при трансформации последнего. Диаграмма зависимости эдс для низкочастотной части диапазона представлена на рис. 15.

Рис. 15. Диаграмма зависимости амплитуды эдс индукции от частоты тока в первичном контуре f и расстояния внешней стороны вторичного контура от сердечника h

На представленной диаграмме видно, что во всём низкочастотном диапазоне эдс монотонной убывает с увеличением расстояния h между внешней стороной контура и сердечником. Это означает, что с увеличением размера вторичного контура и соответствующего этому увеличения количества силовых линий магнитного поля, пересекающих данный контур, эдс индукции уменьшается. Это противоположно прогнозу, который следует из формулировки Максвелла.

Чтобы проанализировать полученные результаты с точки зрения подхода Фарадея, нужно учесть, что согласно этому подходу, эдс индукции возбуждается в результате прямого взаимодействия напряжённости магнитного поля в области проводников контура с электронами проводников этого контура. Исходя из этого, в случае рассматриваемой экспериментальной установки, эдс возбуждается только во внутренней и внешней сторонах контура. Боковые стороны в процессе индукции практически не участвуют, поскольку специально были отнесены на значительное расстояние от сердечника. Поэтому, когда внешняя сторона придвинута к сердечнику, эдс возбуждается в обоих сторонах вторичного контура. Когда внешняя сторона максимально удалена от сердечника, в ней, как и в боковых сторонах рамки, эдс не возбуждается, поскольку, как мы выяснили в первом эксперименте, амплитуда напряжённости магнитного поля в этой области практически равна нулю. Исходя из этого, для того, чтобы определить эдс, наводимую во внешней стороне контура, нам достаточно вычесть значения эдс для максимально удалённого положения внешней стороны из показаний эдс для всех промежуточных h.