т.5 No 1 |
49 |
Классический поперечный доплер-эффект | |
3.1 Продольный
Доплер-эффект С точки зрения классической концепции, частное выражение зависимости частоты приёма движущимся наблюдателем при центральном взаимном движении можно получить на основе как (9), так и (10), введя дополнительное условие |
(12) |
Особенность заключается только в том, что производя переход от (9) к условию (12), следует дополнительно учитывать, что разность в квадратных скобках знаменателя знакопеременна. При 0 / 2 |
(13) |
и скобка положительна. При / 2 |
(14) |
(где 1 = - / 2) и скобка отрицательна. Учитывая это изменение знака при переходе от положительных x к отрицательным, мы получим решение в виде |
(15) |
Расчёт по формуле (10) приводит к тому же результату с учётом вышеуказанной знакопеременности квадратного корня при малых прицельных расстояниях. В принципе, полученные решения существенно не отличаются от существующих. "Пусть скорость между источником звука и приёмником равна v. Тогда наблюдаемая частота равна при движущемся источнике звука и неподвижном приёмнике |
(16) |
при неподвижном источнике звука и движущемся приёмнике |
(17) |
При этом заметим, что релятивисты для сравнения со своими результатами используют выражение (2), полностью совпадающее с (15). В классической же физике используется зависимость, совпадающая с общим решением только до квадратичных членов, что, естественно, может привносить значительные расхождения с опытом при исследовании движения объектов с околосветовой скоростью. Это является недостатком конкретных расчётов, но не классической концепции в целом. Как мы могли убедиться, общее решение имеет вид (9). |
Оглавление: / 46 / 47 / 48 / 49 / 50 / 51 / 52 / 53 / 54 / 55 / 56 /