т.5 No 1

49

Классический поперечный доплер-эффект

3.1 Продольный Доплер-эффект

С точки зрения классической концепции, частное выражение зависимости частоты приёма движущимся наблюдателем при центральном взаимном движении можно получить на основе как (9), так и (10), введя дополнительное условие

(12)

Особенность заключается только в том, что производя переход от (9) к условию (12), следует дополнительно учитывать, что разность в квадратных скобках знаменателя знакопеременна.

При 0 equless.gif (841 bytes)alphacut.gif (839 bytes) equless.gif (841 bytes)picut.gif (836 bytes)/ 2

(13)

и скобка положительна.

При  picut.gif (836 bytes)/ 2 equless.gif (841 bytes)alphacut.gif (839 bytes) equless.gif (841 bytes)picut.gif (836 bytes)

(14)

(где alphacut.gif (839 bytes)1 = alphacut.gif (839 bytes) - picut.gif (836 bytes)/ 2) и скобка отрицательна.

Учитывая это изменение знака при переходе от положительных x к отрицательным, мы получим решение в виде

(15)

Расчёт по формуле (10) приводит к тому же результату с учётом вышеуказанной знакопеременности квадратного корня при малых прицельных расстояниях.

В принципе, полученные решения существенно не отличаются от существующих. "Пусть скорость между источником звука и приёмником равна v. Тогда наблюдаемая частота равна при движущемся источнике звука и неподвижном приёмнике

(16)

при неподвижном источнике звука и движущемся приёмнике

(17)

При этом заметим, что релятивисты для сравнения со своими результатами используют выражение (2), полностью совпадающее с (15). В классической же физике используется зависимость, совпадающая с общим решением только до квадратичных членов, что, естественно, может привносить значительные расхождения с опытом при исследовании движения объектов с околосветовой скоростью. Это является недостатком конкретных расчётов, но не классической концепции в целом. Как мы могли убедиться, общее решение имеет вид (9).

Оглавление: / 46 / 47 / 48 / 49 / 50 / 51 / 52 / 53 / 54 / 55 / 56 /

Hosted by uCoz