Можно показать, что
соотношение (11) должно иметь место для любых
периодических систем с одной степенью свободы...
Сравнивая (12) и (8), мы приходим к следующему
результату. И по классической, и по квантовой
теории частота может быть вычислена как
отношение приращения энергии к приращению
действия, но, в то время как в первом случае мы
берём бесконечно малые приращения, во втором мы
должны брать конечные разности” [9, с. 360–361].
Таким образом мы видим, что само
понятие, вкладываемое в постоянную Планка, тоже
проистекает из классической волновой физики. При
этом единственное различие в степени
дискретности, на которое указал Шпольский,
является всего лишь особенностью модели
периодических движений, совершаемых электроном
в атоме. Вспомним, что при постановке задачи о
возбуждении орбитального электрона Н. Бор ввёл
условие: “Теперь
допустим, что электрон испускает
монохроматическое излучение с частотой , равной
половине частоты обращения электрона по своей
окончательной орбите…”
[12, с. 87]. Именно это условие связал Н. Бор с
постоянной Планка, продолжив: “Тогда, согласно теории
Планка, можно ожидать, что количество энергии,
испускаемой в этом процессе, равно h , где h - постоянная
Планка, а -
целое число” [12, с. 87]. При
этом Н. Бор не исследовал сам процесс перехода
электрона с уровня на уровень, а фиксировал факт
перехода и изменяющуюся вследствие этого
энергию электрона. Тем самым самой постановкой
задачи уже Н. Бор перевёл непрерывный процесс в
дискретный, интересуясь исключительно фактом, но
не процессом перехода электрона с одного
энергетического уровня на другой.
“Имеется далеко
идущая аналогия квантовомеханической задачи |