СЕЛФ

12

С.Б. Каравашкин и О.Н. Каравашкина

Первой характерной особенностью реакции орбитального электрона на внешнее возмущение, которую показывает полученное решение, является отсутствие дискретных уровней возбуждения электрона. При частоте возбуждающего поля, равной частоте невозмущённого движения электрона по орбите, картина колебаний действительно представляет собой окружность большего диаметра, как показано на рис. 11.

а) E₀ = 4,0210 ^-9 B/м                                             б) E₀ = 3,2510 ^-8 B/м

Рис. 11. Орбиты возбуждённого электрона при _E = _e

Вместе с тем, как видно из рисунка, радиус орбиты изменяется с ростом напряжённости внешнего поля при сохранении резонансных свойств атома. Это приводит к тому, что при возмущении электрон не переходит на другую квантованную орбиту, как принято считать сейчас, а только сохраняет условие резонанса частот. При других же резонансных частотах траектория орбиты не остаётся круговой, как тоже принято считать, но полностью изменяет конфигурацию. Это хорошо видно на рис. 12, где представлены траектории движения возбуждённого электрона при частоте внешнего поля, превышающей собственную частоту орбитального электрона.

а) E₀ = 3,3310 ^-4 B/м                                             б) E₀ = 2,6410 ^-3 B/м

_E = 2_e

а) E₀ = 8,0910 ^-4 B/м                                             б) E₀ = 6,1810 ^-3 B/м

_E = 3_e

а) E₀ = 1,3210 ^-3 B/м                                             б) E₀ = 1,0510 ^-2 B/м

_E = 4_e

а) E₀ = 1,9910 ^-3 B/м                                             б) E₀ = 1,610 ^-2 B/м

_E = 5_e

а) E₀ = 2,810 ^-3 B/м                                             б) E₀ = 2,2710 ^-2 B/м

_E = 6_e

Рис. 12. Траектории движения возмущённого электрона при частоте возмущающей силы, превышающей собственную частоту орбитального электрона: а) в слабом поле, б) в сильном поле

На представленных диаграммах видно, что движение электрона в слабом внешнем динамическом поле представляет собой колебания вокруг основной орбиты. С повышением амплитуды поля появляются петли возврата, количество которых на единицу меньше числа превышения частоты внешнего поля над собственной частотой электрона. Данные петли формируются в областях приближения электрона к ядру, т.е. с уменьшением радиус-вектора. При этом с одной стороны последовательность резонансных частот строго кратна собственной частоте обращения электрона вокруг ядра, но с другой стороны с увеличением кратности в траектории добавляется полный период резонансной частоты, как это и полагается по законам волновой физики. Именно согласование данных факторов и обуславливает остроту резонансных пиков.