т.6 No 1 |
11 |
О возбуждённом состоянии орбитального электрона | |
Далее, при переходе от комплексного решения к действительному, если исходное выражение для возмущающей силы (60) содержит только действительную часть, то (77) примет вид |
(78) |
где |
Принимая далее |
(79) |
получим |
(80) |
где |
Полученные решения (80) показывают, что возмущённое движение электрона на орбите представляет собой сложные колебания, зависящие как от частоты колебаний на невозмущённой орбите, так и от частоты воздействующей силы. При этом периодичность колебательного процесса, которая обеспечивает максимальное излучение системы атома на возбуждающей частоте, будет осуществляться только при кратности частот E и e . Это и есть тот самый резонанс, о котором писали многие авторы. Но он существенно отличается от известного типа резонансов, возникающих в линейных упругих системах, с которым обычно сравнивают процессы возбуждения в атоме. Отличие заключается в первую очередь в том, что, как мы могли видеть из моделирующих уравнений, на электрон воздействует вращающееся поле, частота которого зависит как от частоты внешнего возбуждения, так и от частоты стационарного вращения электрона по своей основной орбите. И как мы убедимся далее, это приводит к иным картинам колебательного процесса, чем представляли это Н. Бор и его последователи.
|
Рис. 10. Построение для расчёта связи между инерциальной системой отсчёта и системой отсчёта, связанной со стационарно вращающимся электроном
|
Но прежде чем на основании (80) получить окончательное решение, нам нужно перейти в инерциальную систему отсчёта рис. 7. Это несложно сделать, учитывая, что согласно построению на рис. 10 |
(81) |
С учётом связи (81) решение (80) описывает возбуждённое движение электрона в слабом внешнем электрическом переменном во времени поле. |
Содержание: / 1 / 2 / 3 / 4 / 5 / 6 / 7 / 8 / 9 / 10 / 11 / 12 / 13 / 14 / 15 /