т.6 No 1

51

К вопросу о парадоксе дуализма волна – частица

4. Взаимодействие цепочки электронов с динамическим полем атома

На основе построенной нами картины динамического поля атома мы можем провести исследование взаимодействия пучка электронов с данным полем.

Для этого предположим, что в область поля с некоторым прицельным расстоянием попадает цепочка электронов невысокой энергии, как показано на рис. 15.

Рис. 15. Схема взаимодействия цепочки электронов с динамическим полем атома

Учитывая ранее найденные нами выражения (39) для динамического поля атома, моделирующие уравнения, описывающие взаимодействие каждого из электронов с данным динамическим полем в предположении тепловой скорости электронов, могут быть записаны в следующем виде:

Также учитывая малый радиус действия поля и предполагая монохроматичность потока электронов, мы можем числено решить систему уравнений (40) совместно с (39). Результаты данных расчетов приведены на динамической диаграмме на рис. 16.

Рис. 16. Динамическая диаграмма взаимодействия цепочки электронов с динамическим полем атома; = 50 r , r = 2 , v = 410 ⁴ м / сек

Диаграмма показывает, что в результате взаимодействия электронов с динамическим полем атома образуется периодическая волноподобная структура, распространяющаяся в пространстве за атомом. Данная структура имеет период, равный периоду обращения орбитального электрона, и длину волны, пропорциональную произведению скорости электронов на период обращения орбитального электрона. В то же время, скорости электронов после взаимодействия не остаются неизменными, что предопределяет постепенное искажение волновой картины. Также характерно, что каждый из электронов рассеивается в соответствии с резерфордовской моделью, что связывает данную картину рассеяния с моделью Резерфорда. Отличие заключается в том, что фаза поля, воздействующая на каждый из электронов, в данной модели различна, чем и обусловлено образование волноподобной структуры в пространстве и во времени. При этом, как мы видим из диаграммы, в результате образуется некоторая дискретная периодическая структура без плавных переходов между областями экстремумов плотности электронов, хотя данное положение существенно изменится в случае немонохроматического пучка электронов и вариации прицельного расстояния .

В случае взаимодействия некоторой совокупности подобных цепочек с периодической (или квазипериодической) структурой, наложение волноподобных картин будет формировать перераспределение плотности электронов в пространстве, аналогичное интерференционным картинам для ЭМ волн. Если к тому же предположить существенное уменьшение плотности электронов в цепочке и вариацию как прицельного расстояния, так и скорости электронов, то вероятность попадания электрона в определенную область экрана будет пропорциональна периоду обращения орбитального электрона с учетом вышеуказанных факторов, что будет эквивалентно резонансному взаимодействию без привлечения сомнительных волновых функций квантово-механического формализма.