т.2 No 1 |
63 |
К решению для бесконечной неоднородной линии | |
3.2 |
|
При превышении для i |
|
|
(11) |
для k |
|
|
(12) |
для i |
|
|
(13) |
где |
|
|
(14) |
|
(15) |
В первом участке линии,
соответствующем i С уменьшением разницы между
массами элементов m1 и m2
амплитуда колебаний растёт. В принципе, при m1 При обращении в ноль выражения в квадратных скобках в решении (11), а именно, при |
|
|
(16) |
амплитуда колебаний в первом участке обращается в ноль, что хорошо видно на рис. 2а. Причём в ранее рассмотренном случае, когда все участки линии колебались в периодическом режиме, подобное явление было невозможно из-за наличия фазового сдвига у слагаемых в фигурных скобках решения (2). В выражении (14) фазовый сдвиг исчезает вследствие перехода колебаний в тяжелом участке линии в апериодический режим. |
|
Рис. 2. Диаграммы колебаний в
неоднородной упругой линии при частотах 23,0515 Гц
(а) и 23,5 Гц (б). Значение частоты внешней силы -
между граничными частотами легкой и тяжелой
частей линии. F0 = 0,6 Н ; s = 100 Н / м
; m1 = 0,01 кг ; |
Содержание: / 60 / 61 / 62 / 63 / 64 / 65 / 66 / 67 / 68 / 69 / 70 /