| СЕЛФ | 8 |
| С.Б. Каравашкин и О.Н. Каравашкина | |
|
|
5. Приложение теоремы о роторе к ЭМ динамическим полям Исходя из того, что в ЭМ полях
сохраняется справедливость закономерностей
общих динамических полей, выражение (25) для
векторов |
|
 |
(28) |
| Сравнивая полученные выражения (28) с соответствующими уравнениями Максвелла (7), видим существенное их различие. В существующих уравнениях (7) изменение во времени электрического и магнитного полей индуцирует соответственно магнитное и электрическое поле. Система же (28) говорит только о том, что изменение во времени электрического и магнитного полей приводит к появлению циркуляции данных векторов, пропорциональных скорости данного изменения и наклону векторов к направлению распространения волны. Данное различие, хотя и существенно, но не приводит к противоречиям между указанными системами уравнений. Это несложно показать, совместив соответствующие уравнения приведенных систем. Так, совместив вторые уравнения, получим | |
 |
(29) |
| или | |
 |
(30) |
что соответствует известной зависимости между векторами динамических электрического и магнитного полей. Аналогично, совмещая первые уравнения вышеуказанных систем, получим |
|
 |
(31) |
| или | |
 |
(32) |
Подставляя (32) в (29), получим для
поперечного вектора  |
|
 |
(33) |
Приведение для
вектора Таким образом мы видим, что
используя известное соотношение (30) между
векторами С учётом доказанной в данной работе теоремы о роторе вектора и доказанной в [10] теоремы о дивергенции вектора в динамических полях, полная система уравнений, описывающих электромагнитное поле, примет вид |
|
 |
(34) |
В системе (34) каждая
из пар уравнений ответственна за свою проекцию
векторов |
|
примет вид: