СЕЛФ | 94 |
С.Б. Каравашкин и О.Н. Каравашкина | |
На рис. 7 видно, что в линии действительно возбуждаются стоячие волны, направленность которых параллельна направлению возбуждающей силы. Последнее легко объясняется тем, что согласно доказанной теореме и (21)- (26), |
|
|
(27) |
Это подтверждают и построения на рис. 8, на которых хорошо видно, что с изменением наклона действия внешней силы изменяется и наклон колебаний. Кроме того, на рис. 7 видно, что по мере приближения частоты колебаний к критической, форма колебаний приближается к противофазной и согласно (23)- (24) такой и остаётся в апериодическом режиме. Только в апериодическом режиме к данному процессу добавится затухание вдоль линии, локализующее энергию внешнего возбуждения в области воздействия внешней силы. |
|
Рис. 9. Колебания в замкнутой
однородной упругой линии с сосредоточенными
параметрами под действием распределенной
гармонической внешней силы, действующей как
бегущая волна с круговой частотой
|
|
На примере решения
(21)- (22) несложно получить решение для случая
воздействия на замкнутую линию распределённой
силы с фазовым запаздыванием 2 |
|
Рис. 10. Колебания замкнутой
однородной упругой линии под действием внешней
распределенной гармонической силы, действующей
как бегущая волна под углом
|
|
Таким образом и на модели замкнутой упругой линии мы видим, что несмотря на отсутствие влияния угла излома упругой линии непосредственно на решение задачи, в каждой конкретной модели проявляются свои особенности. Но они обусловлены особенностями перехода между системами отсчёта. |
Содержание: / 86 / 87 / 88 / 89 / 90 / 91 / 92 / 93 / 94 / 95 / 96 / 97 / 98 / 99 / 100 /