т.6 No 1

37

О корректности базовых постулатов СТО

С учетом указанных аспектов, чтобы построить диаграмму Минковского для подвижной системы отсчета, нам необходимо воспользоваться моделирующей системой для неподвижной системы (5) и стандартными преобразованиями Лоренца – Эйнштейна

Подставляя последовательно (5) в (14), получим для концов стрежня AB

Для стержня A'B' аналогично

Динамическая диаграмма, построенная на основании моделирующих уравнений (15)–(16), представлена на рис. 4.

Рис. 4. Динамическая диаграмма Минковского для движущейся системы отсчета. Параметры диаграммы: l = 10¹⁰ м ; v = 0,8 c ; x₀   = -1,5 l

Прежде всего из построения видно, что данная диаграмма не является результатом поворота диаграммы для неподвижной системы отсчета, а образуется путем двух косых сдвиговых трансформаций по осям x и y соответственно, как это показано на рис. 5.

Рис. 5. Схема, показывающая характер геометрических преобразований координатной системы, которые осуществляют преобразования Лоренца

Из построения мы видим, что преобразования Лоренца являются откровенно неортогональными преобразованиями, не имеющими ничего общего с поворотом координатных систем относительно начала координат. Именно поэтому у релятивистов появлялся комплексный угол поворота и не совпадали коэффициенты трансформаций. Вместе с этим данное уточнение говорит о том, что все используемые в настоящее время релятивистские расчеты, производимые на основе поворота системы координат на комплексный угол, являются некорректными. 

Переходя снова к диаграмме Минковского, следует обратить внимание на тот факт, что линия, проведенная через граничные точки траекторий обоих стержней во времени, сохраняет параллельность начальному положению стержней, и смещение данной линии осуществляется строго вертикально. В результате получается странная картина, когда с одной стороны, согласно постановке задачи, при выводе уравнений преобразования Эйнштейн ввел в обеих системах отсчета физическое время, а получившиеся при этом преобразования уничтожают физическое время в подвижной системе отсчета. Причем, если мы поменяем системы отсчета местами, то преобразования уничтожат физическое время в нештрихованной системе, где оно было также задано по условию задачи.

Далее, сохранение во времени наклона линии, соединяющей концы траекторий, означает, что все части системы имеют одинаковый темп времени. В этой ситуации мнимая неодновременность, вводимая преобразованиями Лоренца, неодновременностью не является. Это очень несложно показать, учитывая ту особенность, что на динамической диаграмме концы всех траекторий принадлежат линии, параллельной начальному положению исследуемой модели.

Действительно, исходя из указанной особенности, мы можем утверждать, что неодновременность возникает не в процессе движения элементов схемы, а определяется начальным положением элементов схемы. Запишем моделирующие уравнения (15) и (16) для начального момента t = 0 . В результате получим, для стержня AB

и для стержня A'B'

Из (18) мы видим, что начальные пространственные и временные координаты, определяющие величину релятивистской неодновременности событий, зависят не только от длины стержня и скорости системы отсчета, но и от координаты x₀ неподвижной системы отсчета, абсолютное значение которой определяется не только начальным взаимным положением элементов схемы, но и выбором начала координатной системы. В то же время из (17) мы видим, что начальные координаты концов стрежня AB от параметров выбора начала неподвижной системы отсчета не зависят. Получается, что в зависимости от выбора начала координат неподвижной системы отсчета и от характера движения тела, мы реально можем изменять и абсолютное значение неодновременности событий. Это не соответствует заявляемой однозначности трансформации времени преобразованиями Лоренца и свидетельствует, что получающаяся в ходе преобразований неодновременность является мнимой и обусловленной некорректностью самих релятивистских преобразований. При этом наличие наклона уже не играет принципиальной роли, поскольку при произвольности выбора начала координат неподвижной системы и бесконечности числа идентичных взаимно неподвижных инерциальных систем отсчета, сами абсолютные величины неодновремености становятся неопределенными.