СЕЛФ

72

С.Б. Каравашкин, О.Н. Каравашкина

2. Сравнительный анализ основных существующих методик

При всем разнообразии используемых методик можно выделить несколько базовых, на которых строится весь спектр вариаций.

Так, для построения самой математической модели используются, в основном, два базовых метода: метод Лагранжа, основанный на балансе энергии, и метод баланса сил на элементах упругой системы. Преимуществом метода Лагранжа является прямая возможность постановки задачи в обобщенных координатах для систем со многими степенями свободы, что делает его выгодным в фундаментальных исследованиях сложных колебательных процессов. Метод же баланса сил более нагляден и прост при построении конкретных моделей упругих систем, а потому чаще используется в прикладных разработках. Оба метода дают идентичные результаты, а потому больших проблем на этом этапе математического моделирования, как правило, не возникает. Основные проблемы появляются при поиске решений. Для их анализа ограничимся одномерными идеальными упругими линиями, что соответствует теме проводимого в данной статье исследования.

Существующие в настоящее время методики поиска аналитических решений базируются, как правило, на одном из трех подходов к решению задачи о колебаниях в упругой системе:

- с непосредственным использованием матричных методов (см., напр., [4]- [10]);

- с использованием методов решения интегральных уравнений (см., напр., [11]);

- с использованием усовершенствованных методов на основе свойств матриц, к которым относится использование осцилляторных матриц, матриц Вороного, матриц Теплица и т.д. ([12], [13]);

- с использованием косвенных методов, основанных на выявлении закономерностей в конкретных моделирующих системах дифференциальных уравнений (см., напр., [4], [14], [15]).

В свою очередь, в основу решений задач о вынужденных колебаниях, как правило, положено исследование однородной системы дифференциальных уравнений, которая соответствует свободным колебаниям в упругой модели. Это связано с тем, что резонансные частоты для вынужденных и свободных колебаний совпадают. Поэтому целесообразно начать анализ с этого типа методик.

Для матричных методов характерна следующая структура решений. Воспользовавшись уравнением Лагранжа второго рода

(1)

где Image335.gif (1122 bytes) - кинетическая энергия системы, Image336.gif (1121 bytes) - потенциальная энергия системы, qj и qk - обобщенные координаты системы, получают систему обыкновенных линейных дифференциальных уравнений второго порядка

(2)

Решение этой системы дифференциальных уравнений ищется в виде

(3)

где Ak, lumbdacut.gif (841 bytes) и epsiloncut.gif (833 bytes) - постоянные величины, подлежащие определению.

Подставляя (3) в (2) после очевидного сокращения, получают алгебраическую систему уравнений типа

(4)

“Чтобы эта система уравнений имела нетривиальное решение, необходимо и достаточно, чтобы определитель этой системы был равен нулю:

(5)

[8, с. 529]. “Характеристическое уравнение (5) представляет собой алгебраическое уравнение 2s-й степени относительно glumbda.gif (841 bytes) и, следовательно, имеет 2s корней, т.е. 2s собственных значений lumbdaa.gif (856 bytes) (galpfa.gif (834 bytes) = 1, 2, ..., 2s). Система (4) после подстановки в нее данного корня lumbdaa.gif (856 bytes) определяет отношение между “амплитудами” Ck:

(6)

Общее решение системы дифференциальных уравнений (2) можно записать в виде действительной (или мнимой) части суммы частных решений, т.е. в виде

(7)

где амплитуды  Image1076.gif (868 bytes) (а точнее, их отношения) определяются системой (6), а корни lumbdaa.gif (856 bytes) - уравнением (5)” [7, с.263].

Содержание: / 71 / 72 / 73 / 74 / 75 / 76 / 77 / 78 / 79 / 80 / 81 / 82 / 83 / 84 / 85 /

Hosted by uCoz