СЕЛФ

20

С.Б. Каравашкин и О.Н. Каравашкина

Чтобы воспользоваться (7), удобно преобразовать его с учетом (11) в алгебраический вид

(14)

Подставляя теперь (5) и (13) в (14), получим после преобразований искомое решение в виде

(15)

где

(16)

ficut.gif (844 bytes)r , ficut.gif (844 bytes)0r - фазы запаздывания в линии с сопротивлением:

(17)
(18)

A, B, C, D - вспомогательные параметры:

(19)
(20)
(21)
(22)

Сравнение выражений (15) и (14) показывает, что сопротивление двояко отражается на решении. Оно влияет и на характер колебаний в линии в целом, и на процесс передачи возмущения от звена к звену. На амплитуду колебаний в целом влияет множитель ( omegacut.gif (838 bytes)4m2 + r2 omegacut.gif (838 bytes)2)1/4. Влияние проявляется особенно существенно на низких и сверхнизких частотах, когда r2 omegacut.gif (838 bytes)2 сравнимо с omegacut.gif (838 bytes)4m2. Это достаточно узкая область частотного диапазона, вне которой в практических расчётах вполне можно пренебрегать r2 omegacut.gif (838 bytes)2 по сравнению с  omegacut.gif (838 bytes)4m2.

На фазу колебаний в линии в целом влияет также параметр ficut.gif (844 bytes)0r. Согласно (18), с учетом (19) и (20), это влияние также ограничено областью низких и сверхнизких частот. При r << momegacut.gif (838 bytes) фаза колебаний ficut.gif (844 bytes)0r может приблизительно рассчитываться по формуле

(23)

Несмотря на столь ограниченное влияние указанных параметров, учет этих факторов необходим при исследовании колебаний на сверхнизких частотах и возмущений с широким спектром, т.к. наличие фазы ficut.gif (844 bytes)0r  приводит к частотной зависимости начальной фазы колебательного процесса в связи с гиперболической зависимостью этой фазы от частоты в (23).

Содержание: / 17 / 18 / 19 / 20 / 21 / 22 / 23 / 24 / 25 / 26 / 27 / 28 / 29 / 30 / 31 /32 / 33 / 34 /

Hosted by uCoz