т.4 No 1

17

Исследование динамического скалярного потенциала

Эта трансформация, в частности, хорошо видна на анимации из [1, рис. 5], приведенной на рис. 4.

Рис. 4. Диаграмма излучения колеблющегося заряда

На приведенной диаграмме мы видим, что в области расстояний от колеблющегося источника R 6 эквипотенциальные линии поля существенно колеблются по отношению к оси излучения. Это обусловлено большими колебаниями угла, под которым виден движущийся источник из точки наблюдения. Данные колебания эквипотенциальных линий не могут быть устранены ни малой скоростью колебания источника, ни изменением размаха колебаний, ни трансформацией метрики пространства-времени, как в случае лоренцовских сокращений, ни заменой временных переменных. В частности, изменение скорости колебаний приводит к изменению частоты излучения, а размах колебаний влияет на амплитуду и размер ближней зоны. Но сама область ближней зоны при введении подобного соответствия будет закрыта для исследований, поскольку выражения (12) и (13) не учитывают трансформации самого поля источника, происходящие вследствие движения последнего. Лоренцовское же сокращение справедливо только в случае равномерного движения источника сигнала. При непрямолинейной траектории и/или неравномерном движении источника сигнала, фазы запаздывания от различных положений источника в точку наблюдения будут сложными функциями от времени, но главное, для каждой точки пространства эти функции будут неодинаковы. Поэтому невозможно даже для очень ограниченной области пространства выбрать общий закон преобразования времени без введения определённого приближения, препятствующего исследованию ближней зоны поля.