т.4 No 1

29

Исследование динамического скалярного потенциала

Для описанных экспериментальных методик нужно использовать не схему на рис. 1, а приведенную на рис. 13.

Рис. 13. Расчётная схема для определения напряжённости поля диполя, соответствующая существующим методикам экспериментальных исследований

Согласно этой схеме для определения напряжённости поля в точке P₀, нам необходимо измерить потенциалы в точках A   и B  и разность этих потенциалов разделить на длину измерительного диполя, равную исследуемому диполю, т.е.

где _AB  - направление оси измерительного диполя.

Далее, изменяя азимут ₀ или радиус-вектор r₀, мы можем последовательно определить поле в окрестности диполя, воспользовавшись методиками, которые использовали в предыдущем пункте исследования.

На рис. 14 приведена векторная динамическая диаграмма напряжённости поля диполя, построенная по вышеописанной методике на основе тех же параметров полуволнового диполя, что и диаграмма на рис. 5.

Рис. 14. Динамическая векторная диаграмма напряжённости ближнего поля полуволнового диполя

Несложно увидеть, что изменение в методике измерения поля существенно отразилось на виде диаграммы, которая отличается и от диаграммы на рис. 5, и от диаграммы градиента потенциала на рис. 7. Теперь максимум излучения расположен не на оси диполя, а на нормали к линии зарядов диполя, что находится в полном соответствии с измеряемыми данными. Для сравнения на рис. 15 приведена диаграмма излучения диполя в современном представлении, представленная Р.В. Полем.

Рис. 15. Временное и пространственное изменение электрического поля диполя S  [13, с. 219, рис. 310]