т.4 No 1

35

Исследование динамического скалярного потенциала

Поскольку нас интересует именно изменение скорости распространения волны в ближней зоне, мы можем преобразовать выражение (45) к интересующим нас параметрам, применив стандартные преобразования

где c' - измеряемая нами скорость распространения ЭМ волны в направлении нормали к оси диполя; c - действительная скорость распространения волны от пульсирующего заряда диполя; f - частота излучения диполя.

Таким образом, с учётом (47) выражение (45) примет вид

График зависимости c'() приведен на рис. 22.

Рис. 22. График зависимости скорости распространения ЭМ волны в ближней зоне диполя от расстояния от центра диполя

Представленная зависимость показывает, что в ближней зоне скорость распространения волны возрастает с уменьшением расстояния до центра диполя. При этом показанное изменение скорости обусловлено не изменением характеристик пространства вблизи диполя, но только условиями суперпозиции зарядов диполя. Именно вследствие того, что на близких расстояниях от диполя проявляется влияние геометрии диполя, а также вследствие того, что результирующая волна действительно распространяется от центра диполя, возникает изменение скорости распространения.

Экспериментальные результаты, приведенные в [16], также показывают возрастание скорости в ближней зоне, хотя зависимость скорости от расстояния там значительно сложнее. Она сначала убывает, проходит через некоторый минимум и только тогда начинает возрастать асимптотически при приближении к оси диполя.

Указанное различие обусловлено тем, что исследуемое нами явление является многофакторным и влияние смещения зарядов диполя является только одним из факторов.