т.4 No 1

23

Исследование динамического скалярного потенциала

Таким образом, мы установили, что в дальней зоне излучения диполя градиент скалярного потенциала перпендикулярен направлению распространения волны. Если мы теперь выделим область в дальней зоне в направлении нормали к диполю и рассмотрим её более внимательно, то получим структуру, показанную на рис. 8.

Рис. 8. Диаграмма силового поля градиента скалярного потенциала в дальней зоне диполя на нормали к диполю.

На представленной диаграмме видно, что проекции вектора поля (обозначены красными стрелками) на соответствующие стороны произвольного выделенного контура не остаются постоянными и равными друг другу во времени. В то же время, для строгого равенства нулю ротора градиента потенциала необходимо, чтобы во времени указанные проекции были строго равны друг другу и направлены встречно. Отсутствие обоих условий показывает, что циркуляция вектора по выделенному контуру не равна нулю, откуда автоматически следует справедливость теоремы о роторе потенциального вектора, доказанной в [9], а также приведенное выше утверждение о неравенстве нулю ротора градиента скалярного потенциала в динамических полях.