СЕЛФ

20

С.Б. Каравашкин и О.Н. Каравашкина

В качестве реализации вышеописанной методики визуализации полей, на рис. 5 приведена динамическая картина скалярного потенциала диполя при длине диполя, равной половине длины волны излучения.

Рис. 5. Динамическая картина распределения потенциала диполя при длине диполя, равной половине длины волны излучения

На данной диаграмме источники поля расположены параллельно оси х и разделение на скалярный и векторный потенциалы отсутствует, поскольку, как было сказано ранее, векторный потенциал является результатом трансформации градиента скалярного потенциала в динамических полях. Тем не менее, влияние векторного потенциала на формирование диаграммы, безусловно, есть, поскольку оно проявляется каждый раз, как только появляются фазы запаздывания. На диаграмме же мы видим, что излучение представляет собой две полусферических волны, распространяющихся от диполя и смещённых относительно друг друга на фазу, равную . Состыковка этих волн осуществляется на нормали к линии зарядов диполя и на этой линии скалярный потенциал строго равен нулю, а максимальное изменение его перпендикулярно направлению распространения волны. Это фактически означает, что на данной линии (для пространства - на плоскости) именно градиент скалярного потенциала перпендикулярен направлению распространения волны, а напряжённости электрического и магнитного полей перпендикулярны направлению распространения как следствие этой особенности динамической картины скалярного потенциала.

Из этого напрямую следует вывод, сделанный в [1], о том, что в поперечной волне ротор градиента скалярного потенциала не равен нулю.